將每極下屬于同一相的線圈串聯(lián)起來，就成為一個線圈組。圖1（a）示出一個整距q=3的線圈組的合成磁動勢。由此圖可見，每個整距線圈產(chǎn)生的磁動勢都是矩形波，將三個矩形波迭加，即可求得線圈組的合成磁動勢，如圖1（a）中粗線條的階梯波所示。其基波如圖1（b）所示。
圖1 整距線圈組的磁動勢
a）合成磁動勢波形 b）合成磁動勢基波 c）基波磁動勢的矢量疊加
由于基波磁動勢在空間按正弦規(guī)律分布，故可用空間矢量表示。把q個互差電角的基波磁動勢矢量相加，即可求得線圈組的合成磁動勢基波幅值，如圖（c）所示。不難看出，用磁動勢矢量相加求線圈組合成磁動勢的方法與用電動勢相量相加求分布繞組合成電動勢的方法相同。這樣，借助于前面圖求合成電動勢的方法，可以求得線圈組的合成磁動勢基波幅值為
（1）
上式中
（2）
稱為基波磁動勢的分布系數(shù)，它和基波電動勢的分布系數(shù)公式一樣，表示分布線圈基波合成磁動勢與具有所有分布線圈相同匝數(shù)的集中線圈基波磁動勢的比值。
同理，可以推得線圈組的高次諧波磁動勢fqv為
（3）
式中為次諧波磁動勢的分布系數(shù)。和電動勢的次諧波分布系數(shù)一樣，其表達(dá)式為
（4）
顯然，和電動勢分析的結(jié)論一樣，采用分布繞組，也可以削弱高次諧波磁動勢，改善磁動勢波形。