單相繞組的磁動(dòng)勢(shì)：――脈振磁動(dòng)勢(shì)
一、單個(gè)線圈的磁動(dòng)勢(shì)：
1、性質(zhì)：
線圈匝數(shù)為，通以電流，以兩極電機(jī)為例：在直流機(jī)中，線圈產(chǎn)生的磁動(dòng)勢(shì)在空間分布波形是矩形波，周期為兩個(gè)極距，幅值等于磁力線所包圍的全電流的一半。在感應(yīng)電機(jī)中，線圈產(chǎn)生的磁動(dòng)勢(shì)在空間分布也是一個(gè)矩形波，周期為2t，幅值為 ，若為整距線圈，幅值為。用方程表示為 ：
由于電流為交流電，因而矩形波幅值隨電流變化而變化，是時(shí)間的函數(shù)，即：
, 整距線圈矩形波的高度隨時(shí)間按正弦規(guī)律變化，變化的頻率與電流交變的頻率相同。
結(jié)論：?jiǎn)蝹€(gè)線圈所產(chǎn)生的磁動(dòng)勢(shì)在任何瞬時(shí)，其空間分布總是一個(gè)矩形波。而空間任意一點(diǎn)的大小是隨電流而變化的，即矩形波的高度是時(shí)間的函數(shù)。
這種在空間位置不動(dòng)，波幅的大小和正負(fù)隨時(shí)間而變化的磁動(dòng)勢(shì)稱為脈振磁動(dòng)勢(shì)。當(dāng)磁場(chǎng)極對(duì)數(shù)為p時(shí)，分布波的周期增加為p倍。
2、磁動(dòng)勢(shì)的分解：引入短距系數(shù)?！?br>
幾個(gè)空間位置不同，幅值變化的矩形波的疊加很不方便，將矩形波分解成基波和一系列諧波，然后分別對(duì)各次諧波進(jìn)行分析，綜合考慮后可得到一相繞組的總磁動(dòng)勢(shì)的大小和性質(zhì)。利用付氏級(jí)數(shù)，取x為橫坐標(biāo)，坐標(biāo)原點(diǎn)在線圈的中心線上，單個(gè)線圈的磁動(dòng)勢(shì)分解為：
這里引入了短距系數(shù) 。當(dāng)考慮到電流按正弦規(guī)律變化時(shí)，單個(gè)線圈所產(chǎn)生的脈振磁動(dòng)勢(shì)表達(dá)式為：
結(jié)論：交流電流通過單個(gè)線圈產(chǎn)生的矩形波磁動(dòng)勢(shì)包括極對(duì)數(shù)為1、2、3、等一系列諧波。整距線圈只有1、3、5奇數(shù)次諧波。諧波的幅值與電流和諧波的短距系數(shù)成正比，與諧波的次數(shù)成反比，正負(fù)取決于短距系數(shù)的正負(fù)。
二、線圈組的磁動(dòng)勢(shì)：引入分布系數(shù) 。
構(gòu)成線圈組的每個(gè)線圈的磁動(dòng)勢(shì)的諧波含量和大小是完全相同的。只是在空間上錯(cuò)開一個(gè)角度。因而個(gè)諧波磁動(dòng)勢(shì)在空間上的位置存在相位差，對(duì)基波是一個(gè)槽距角，v次諧波是v倍槽距角。用空間矢量表示，將所有矢量相加就可得v次諧波的幅值。
磁動(dòng)勢(shì)性質(zhì)：線圈組磁動(dòng)勢(shì)也包含所有極對(duì)數(shù)為整數(shù)的諧波，幅值隨時(shí)間而脈振。仍是脈振磁動(dòng)勢(shì)。
三、相繞組磁動(dòng)勢(shì)：
將構(gòu)成相繞組的各線圈組的v次諧波磁動(dòng)勢(shì)按其空間位移和電流方向用矢量法相加，即得到相繞組的v次諧波磁動(dòng)勢(shì)。
1、基波磁動(dòng)勢(shì)：
無論單層或雙層繞組，構(gòu)成相繞組的所有線圈組的基波磁動(dòng)勢(shì)在空間上同相位，直接相加得到相繞組基波磁動(dòng)勢(shì)幅值： ，n為每相繞組串聯(lián)總匝數(shù)。
2、諧波磁動(dòng)勢(shì)幅值：
只有3、5、7、等奇數(shù)次諧波存在，，這樣，合成單相繞組的磁動(dòng)勢(shì)為：
為基波槽距角。
四、單相繞組磁動(dòng)勢(shì)的性質(zhì)：
1、是脈振磁動(dòng)勢(shì)。該磁動(dòng)勢(shì)沿氣隙圓周按梯形波分布，可分解為一系列諧波，每一諧波均是空間位置不變，波幅按同一頻率交變的脈振波。
2、正常接法的繞組，相繞組磁動(dòng)勢(shì)的基波幅值必在相繞組的軸線(構(gòu)成相繞組的線圈組的中心線)上，而各高次諧波則必有一個(gè)波幅落在相繞組軸線上。
3、基波磁動(dòng)勢(shì)幅值為：
v次諧波幅值為：
可見，諧波次數(shù)越高，諧波磁動(dòng)勢(shì)幅值越小。分布和短距均能削弱諧波。